Затухання у металі, скін – шар

Реферат на тему:

Затухання у металі, скін — шар.

ЕМХ як $${\text{Ae}}^{\text{ik}\sqrt{{}^{\text{'}}-i{}^{\text{'}\text{'}}}z}$$, для металу $$=-\frac{4\mathit{}}{}$$, тоді маємо $${\text{Ae}}^{\text{ik}\sqrt{{}^{\text{'}}-i{}^{\text{'}\text{'}}}z}={\text{Ae}}^{{\text{ik}}_0\sqrt{-\frac{4\mathit{}}{}}z}$$. Оскільки $$\sqrt{-i}\sqrt{\frac{4}{}}=\frac{\sqrt{2}}{2}\left(1-i\right)\sqrt{\frac{4}{}}$$, то $$K^{\text{'}}=\frac{\sqrt{2}}{2},K^{\text{'}\text{'}}=-\frac{\sqrt{2}}{2}\sqrt{\frac{4}{}}$$. В металі хвиля затухає як $$e^{-K^{\text{'}\text{'}}z}=e^{-\frac{\sqrt{2}}{2}\sqrt{\frac{4}{}}z}$$. Глибина, на якій хвиля спадає в $$e$$ раз називається скін — шаром. $$\frac{}{c}\frac{\sqrt{2}}{2}\sqrt{\frac{4}{}}=1=>=\frac{2c}{\sqrt{8}}$$. Для постійного поля $$->\mathrm{}$$ .

Перехід хвилі з одного середовища в інше.

Розглянемо такий випадок: (див. Мал.).

Це — гранична задача електродинаміки.

Для її розв’язку необхідно:

1. 1.Розв'язати рівняння Максвела у кожному середовищі.

2. 2.Прирівняти розв’язки на границі.

3. 3.З отриманих алгебраїчних рівнянь одержати всі характеристики ЕМП.

Спочатку обираємо повну систему рівнянь Максвела, однак оскільки обидва середовища — однорідні ізотропні, можна використати векторне рівняння Максвела: $$\stackrel{}{U}+k^2\stackrel{}{U}=0$$ .

Межа — пряма, тому обираємо декартову СК: $${\mathit{}}_x+k^2{E}_x=0$$. У даних середовищах буде: $$\{\begin{array}{c}{\mathit{}}_x^{(1)}+k^2{}_1{E}_x^{(1)}=0\\ {\mathit{}}_x^{(2)}+k^2{}_2{E}_x^{(2)}=0\end{array}=>\{\begin{array}{c}{E}_x^{(1)}={\text{Ae}}^{-\text{ik}\sqrt{{}_1}z}\\ E_x^{(2)}={\text{De}}^{-\text{ik}\sqrt{{}_2}z}\end{array}$$.

Нехай $$A1$$, тоді $$\begin{array}{c}{H}_y^{(1)}=\sqrt{{}_1}{E}_x^{(1)}=\sqrt{{}_1}{e}^{-\text{ik}\sqrt{{}_1}z}\\ H_y^{(2)}=D\sqrt{{}_2}{e}^{-\text{ik}\sqrt{{}_2}z}\end{array}$$ .

Показати весь текст Вартість унікальної роботи