Затухання у металі, скін – шар

РефератДопомога в написанніДізнатися вартістьмоєї роботи

Таким чином, найбільша (повна) передача енергії в друге середовище при 2 = 1 — коефіцієнт відбиття R = 0. По аналогії з електротехнікою величини називають опорами. Межа — пряма, тому обираємо декартову СК: x + k 2 E x = 0. У даних середовищах буде: { x (1) + k 2 1 E x (1) = 0 x (2) + k 2 2 E x (2) = 0 => { E x (1) = Ae — ik 1 z E x (2) = De — ik 2 z. E x = R e ik 1 z — H y = 1 R e… Читати ще >

Затухання у металі, скін – шар (реферат, курсова, диплом, контрольна)

Реферат на тему:

Затухання у металі, скін — шар.

ЕМХ як ${Ae}^{ik \sqrt{^{'} - i^{''}} z}$ , для металу $= - \frac{4}{}$ , тоді маємо ${Ae}^{ik \sqrt{^{'} - i^{''}} z} = {Ae}^{{ik}_{0} \sqrt{- \frac{4}{}} z}$ . Оскільки $\sqrt{- i} \sqrt{\frac{4}{}} = \frac{\sqrt{2}}{2} (1 - i) \sqrt{\frac{4}{}}$ , то $K^{'} = \frac{\sqrt{2}}{2}, K^{''} = - \frac{\sqrt{2}}{2} \sqrt{\frac{4}{}}$ . В металі хвиля затухає як $e^{- K^{''} z} = e^{- \frac{\sqrt{2}}{2} \sqrt{\frac{4}{}} z}$ . Глибина, на якій хвиля спадає в $e$ раз називається скін — шаром. $\frac{}{c} \frac{\sqrt{2}}{2} \sqrt{\frac{4}{}} = 1 => = \frac{2 c}{\sqrt{8}}$ . Для постійного поля $->$ .

Перехід хвилі з одного середовища в інше.

Розглянемо такий випадок: (див. Мал.).

Це — гранична задача електродинаміки.

Для її розв’язку необхідно:

1.Розв'язати рівняння Максвела у кожному середовищі.
2.Прирівняти розв’язки на границі.
3.З отриманих алгебраїчних рівнянь одержати всі характеристики ЕМП.

Спочатку обираємо повну систему рівнянь Максвела, однак оскільки обидва середовища — однорідні ізотропні, можна використати векторне рівняння Максвела: $\overset{}{U} + k^{2} \overset{}{U} = 0$ .

Межа — пряма, тому обираємо декартову СК: $_{x} + k^{2} E_{x} = 0$ . У даних середовищах буде: ${\begin{matrix} _{x}^{(1)} + k^{2}_{1} E_{x}^{(1)} = 0 \\ _{x}^{(2)} + k^{2}_{2} E_{x}^{(2)} = 0 \end{matrix} => {\begin{matrix} E_{x}^{(1)} = {Ae}^{- ik \sqrt{_{1}} z} \\ E_{x}^{(2)} = {De}^{- ik \sqrt{_{2}} z} \end{matrix}$ .

Нехай $A 1$ , тоді $\begin{matrix} H_{y}^{(1)} = \sqrt{_{1}} E_{x}^{(1)} = \sqrt{_{1}} e^{- ik \sqrt{_{1}} z} \\ H_{y}^{(2)} = D \sqrt{_{2}} e^{- ik \sqrt{_{2}} z} \end{matrix}$ .

{\begin{matrix} E_{x}^{(1)} |_{z = 0} = E_{x}^{(2)} |_{z = 0} \\ H_{x}^{(1)} |_{z = 0} = H_{x}^{(2)} |_{z = 0} \end{matrix}

Запишемо граничні умови:

Підставивши одержимо: ${\begin{matrix} 1 = D \\ \sqrt{_{1}} = \sqrt{_{2}} D \end{matrix}$ — система несумісна. Ми не врахували те, що існує також відбита хвиля у середовищі (1):

$E_{x} = R e^{ik \sqrt{_{1}} z} - H_{y} = \sqrt{_{1}} R e^{ik \sqrt{_{1}} z}$ . При відбитті трійка векторів залишається правою, тому напрямок вектора $\overset{}{H}$ змінюється, тому у виразі для $H_{y}$ — мінус:

$H_{y}^{(2)} = \sqrt{_{1}} e^{- ik \sqrt{_{1}} z} - \sqrt{_{1}} R e^{ik \sqrt{_{1}} z}$ .

Підставивши одержимо:

${\begin{matrix} 1 + R = D \\ \frac{1}{_{1}} (1 - R) = \frac{D}{_{2}} \end{matrix} => {\begin{matrix} R = \frac{_{2} -_{1}}{_{2} +_{1}} \\ D = \frac{2_{2}}{_{2} +_{1}} \end{matrix}$ .

Таким чином, найбільша (повна) передача енергії в друге середовище при $_{2} =_{1}$ — коефіцієнт відбиття $R = 0$ . По аналогії з електротехнікою величини називають опорами.

Показати весь текст

Заповнити форму поточною роботою

Інші роботи

З"єднання та відгалудження жил проводів та кабелів

А — термітний патрон типу, А (розріз), б, в, г, д — послідовність операцій 1 — термітний муфель, 2 — сталевий кокіль, 3 — алюмінієва втулка І — підбійка з швкруглим дезо-з для підбивання азбестового шнура, 5 — азбестовий шнур, 6 — з'єднувані жили З'єднування алюмінієвих жил кабелів газоі електрозварюванням здійснюють у два прийоми: спочатку сплавляють кінці з'єднуваних жил у монолітний стержень…

Реферат