Метод магнітної стінки

РефератДопомога в написанніДізнатися вартістьмоєї роботи

Зліва — стояча хвиля, справа — біжуча, звичайна, зі сталою амплітудою. В середині з великим ЕП сильно поглинається, а МП залишається сталим. Div — div = 4 c (j 1 E 2 — j 2 E 1) — диференціальний вигляд леми Лоренца. Він застосовується при аналізі діелектричних резонаторів. У хвильоводі можуть існувати лише Е та Н — хвилі. H 1 rot { E 2 — E 2 rot { H 1 = ik (E 1 E 2 + H 1 H 2) — 4 c j 1 E 2… Читати ще >

Метод магнітної стінки (реферат, курсова, диплом, контрольна)

Реферат на тему:

Метод магнітної стінки.

Він застосовується при аналізі діелектричних резонаторів.

Обернена ситуація — хвиля виходить з металу (або діелектрика) в вакуум.

Зліва — стояча хвиля, справа — біжуча, звичайна, зі сталою амплітудою.

Тільки таким чином можна досягти виконання умов: $E_{M} << H_{M}$ , $E_{0} = H_{0}$ — якщо на границі ЕП має максимум, а МП — мінімум (вузол).

В середині з великим ЕП сильно поглинається, а МП залишається сталим.

Магнітна стінка виникає при виході хвилі з діелектрика з $>> 1$ . Це означає, що на межі $H_{} = 0$ (на відміну від електричної стінки, яка утворюється при виході хвилі, де $E_{} = 0$ ).

Метал: $E_{} = 0$ .

Діелектрик $>> 1$ : $H_{} = 0$ .

Самостійно: Знайти умови існування хвилі, частоти за аналогією з задачею для металу.

Вимушені коливання.

Лема Лоренца і теорема взаємності.

В лінійних полях немає взаємодії між полями. Однак, існують випадки, коли лінійні поля впливають одне на одне. Уявимо, що є два незалежних ЕМ — процеси:

$\begin{matrix} \begin{matrix} H_{2} \\ H_{1} \end{matrix} | {\begin{matrix} rot {\overset{}{E} \end{matrix}}_{1} = ik {\overset{}{H}}_{1} \\ rot {\overset{}{E}_{2} = ik {\overset{}{H}}_{2} {\begin{matrix} rot {\overset{}{H} \end{matrix}}_{1} = - ik {\overset{}{E}}_{1} + \frac{4}{c} {\overset{}{j}}_{1} rot {\overset{}{H}_{2} = - ik {\overset{}{E}}_{2} + \frac{4}{c} {\overset{}{j}}_{2} | \begin{matrix} (- E_{2}) \\ (- E_{1}) \end{matrix} \end{matrix}$ .

${\overset{}{H}}_{2} rot {\overset{}{E}_{1} - {\overset{}{E}}_{1} rot {\overset{}{H}_{2} = ik ({\overset{}{E}}_{1} {\overset{}{E}}_{2} + {\overset{}{H}}_{1} {\overset{}{H}}_{2}) - \frac{4}{c} {\overset{}{j}}_{2} {\overset{}{E}}_{1} ()$ .

${\overset{}{H}}_{1} rot {\overset{}{E}_{2} - {\overset{}{E}}_{2} rot {\overset{}{H}_{1} = ik ({\overset{}{E}}_{1} {\overset{}{E}}_{2} + {\overset{}{H}}_{1} {\overset{}{H}}_{2}) - \frac{4}{c} {\overset{}{j}}_{1} {\overset{}{E}}_{2} (**)$ .

$div [\overset{}{A} \overset{}{B}] = \overset{}{B} rot {\overset{}{A} - \overset{}{A} rot {\overset{}{B}$ .

$() - (**) => div [{\overset{}{E}}_{1} {\overset{}{H}}_{2}] - div [{\overset{}{E}}_{2} {\overset{}{H}}_{1}] = \frac{4}{c} ({\overset{}{j}}_{1} {\overset{}{E}}_{2} - {\overset{}{j}}_{2} {\overset{}{E}}_{1})$ — диференціальний вигляд леми Лоренца.

${[{\overset{}{E}}_{1} {\overset{}{H}}_{2}] - [{\overset{}{E}}_{2} {\overset{}{H}}_{1}]} \overset{}{n} dS = \frac{4}{c} \underset{V}{} ({\overset{}{j}}_{1} {\overset{}{E}}_{2} - {\overset{}{j}}_{2} {\overset{}{E}}_{1}) dV$ — лема Лоренца. (поля не незалежні, а залежать одне від одного).

Розглянемо ситуацію, коли $s ->, r ->$ : $\underset{V ->}{} ({\overset{}{j}}_{1} {\overset{}{E}}_{2} - {\overset{}{j}}_{2} {\overset{}{E}}_{1}) dV = 0$ , бо на всі фотони затухають. $E = E_{0} = E_{0} e^{- i^{'} z} e^{-^{''} z}$ , $=^{'} + i^{''}$ .

Розглянемо два диполі:

$j_{1} E_{2} dV = j_{1} (r - r_{1}) E_{2} dV = j_{1} E_{2} (r_{1}) = {eVE}_{2} (r_{1}) = e \frac{dl}{dt} E_{2} (r_{1}) = ei {eE}_{2} (r_{1}) = i {\overset{}{p}}_{1} {\overset{}{E}}_{2} (r_{1})$ ${\overset{}{p}}_{1} {\overset{}{E}}_{2} (r_{1})$ — енергія першого диполя у полі ${\overset{}{E}}_{2}$ .

${\overset{}{p}}_{1} {\overset{}{E}}_{2} (r_{1}) = {\overset{}{p}}_{2} {\overset{}{E}}_{2} (r_{2})$ — теорема взаємності.

Приймач не тільки приймає, але й випромінює. Для того, щоб десь збудити поле, потрібно, щоб це поле збуджувало струм в нашій антені тобто потрібно розмістити антену в центрі, де поле найбільше.

Збудження хвиль у хвильоводі.

У хвильоводі можуть існувати лише Е та Н — хвилі.

Показати весь текст

Заповнити форму поточною роботою

Інші роботи

Визначення спектрів поглинання

Мал.1 Електрична схема розряду постійного струму Мал.2 ВАХ електричного розряду постійного струму При деякому опорі R будемо піднімати напругу на джерелі. Оскільки у газі існують електрони та іоні, що утворюються зовнішнім радіоактивним випромінюванням, при збільшенні напруги струм у колі буде рости за рахунок їх дрейфу до електродів (ділянка АВ). При подальшому збільшенні напруги усі заряди…

Лабораторная работа