Безинерциальные заряди і струми. 
Гіпотеза про еквівалентність 2-х калибровок

Безинерциальные заряди і струми. Гіпотеза про еквівалентності 2-х калибровок

Кулигин В.А., Кулигина Г. А., Корнєва М.В.

Введение

Исследуя проблеми калібрування рівнянь Максвелла [1], [2], ми математично суворо довели следующее.

1. Завдання Коші для рівнянь у приватних похідних немає єдиного рішення. Рішення залежить від вибору калібрування, тобто. калибровочная инвариантность і градиентная инвариантность у випадку немає места.

2. Граничний перехід у рівняннях Максвелла від хвильових процесів до квазистатическим при v<<c є незаконным.

3. Через це, електромагнітні хвилі і квазистатические поля заряджених інерціальних частинок (електронів, протонів тощо.) повинні описуватися готували різні групи рівнянь. Электромагнитная хвиля має відповідати хвильовому рівнянню, а квазистатические поля повинні описуватися рівнянням Пуассона.

Поскольку висновки спираються на суворе математичне доказ і містять будь-яких гіпотез, вони підривають основи як класичної електродинаміки, а й квантової электродинамики.

В той час, хороше згоду рівнянь Максвелла з експериментом (наприклад, чудово підтверджена експериментом теорія антенно-фидерных систем) і кілька важливих успіхів у квантової електродинаміки вимагають пошуку пояснення цих фактов.

В справжньої роботи показано, що є умова, у якому має місце градиентная инвариантность, тобто. еквівалентність кулоновской калібрування і калібрування Лоренца. Розглянуто також слідства, які з цього условия.

1. Струми в коаксиальной линии

Первым напрямом перших із них, націленим влади на рішення поставленої проблеми, став аналіз різних калибровок рівнянь Максвелла і їх видозмінити ці рівняння те щоб зберегти позитивні результати і описати явища. На жаль, цей нелегкий шлях призведе нас до бажаним результатам.

Второе напрям — аналіз рішень рівнянь Максвелла щодо різноманітних завдань електродинаміки. Саме це шлях дозволив переосмислити рівняння Максвелла і знайти умова, у якому градиентная инвариантность має место.

В як ілюстрацію розглянемо поширення полів в коаксиальной лінії (ТИМ хвиля). Коли до лінії підключається джерело напруги, між провідниками лінії починає віщувати зі швидкістю світла поширюватися электромагнитная енергія. Провідник, як відомо, можна як квазинейтральную систему, в якої заряди електронів і іонів створюють сумарне полі, однакову нулю при відсутності сторонніх джерел полів. У межах максвеллівською теорії має місце закон збереження заряду. Якщо заряди виникають (поділяються), то попарно (позитивний і негативний) без порушення цього закона.

Мы повинні при поясненні процесів прийняти й у на увагу те, що до сучасним поглядам середня швидкість електронів провідності в провіднику дуже мала.

Вернемся до полях в коаксиальной лінії. Розглянемо процес поширення енергії при підключенні до лінії джерела постійної напруги. У сучасному літературі немає ясного пояснення процесу поширення енергії джерела. Ми розглянемо деякі варианты.

.

Рис. 1.

Вариант перший. Це найпоширеніший варіант пояснення. У лінії буде поширюватися хвиля, а її поверхні провідників утворює заряди. Поверхневі заряди рухаються та створюють поперечне електричне і магнітне поле.

Однако, якщо хвиля збуджує ці заряди, всі вони виникають парами відповідно до законом збереження заряду (іон і електрон провідності). Відразу після проходження фронту хвилі заряди повинні розділятися в обох провідниках, причому те щоб по центральному провіднику існували і рухалися лише позитивні заряди, але в периферійному — лише негативні заряди. У іншому разі електричне полі коаксиальной лінії існувати неспроможна! І тут ми повинні пояснити таку проблему. Як при народженні пари різнойменних зарядів кожному із провідників (іон і електрон провідності) електрон провідності може перескочити з центрального провідника на периферійний, щоб забезпечити надлишок негативних зарядів осіб на зовнішньому провіднику і брак — на внутрішньому (позитивний іон, ясна річ, не може!)? Такого механізму переходу не существует.

Вариант другий. Не виключено інше. Уздовж провідників джерела напруження і до нього на різним лідерів рухаються електрони провідності як показано на рис. 2. Проте це становище у згоді ні з теорією відносності (наприклад, тут швидкість електронів провідності мусить бути дорівнює швидкості світла), ні з сучасними уявлення про малої середньої швидкості переміщення електронів провідності в проводнике.

.

Рис. 2.

Третий варіант. Другий варіант пояснення можна доповнити припущенням, що електрони провідності із певної причини «втрачають» свої инерциальные властивості, тобто. їх маса спокою стає рівної нулю. Але вони таки рухатись зі швидкістю світла вздовж поверхні металу. Однак це варіант має дефект. Причина — в тому, що поверхневі струми кожному із провідників утворяться тільки електронами провідності (позитивні іони нерухомі!). Отже, для розповсюдження енергії вздовж лінії навіть за перемінному напрузі всередині коаксиальной лінії повинна утворюватися і існувати стала складова магнітного поля. Експериментально вона була зафиксирована.

Новый варіант. Через це ми залишається єдиний варіант пояснення. У провіднику має існувати позитивні й негативні заряди, не які мають инерциальными властивостями. Але це инерциальные електрони провідності! Отже, не хвиля збуджує заряди і струми в коаксіальних лініях, волноводах тощо. на поверхнях провідників. Такі заряди створюються джерелом напруги, і вони рухаються зі швидкістю світла вздовж поверхні провідників. Саме вони породжують в лінії електромагнітні поля і переносять енергію; вони — джерело полів в довгих линиях.

Этот висновок настільки суперечить сучасними уявленнями, що необхідно розглянути математичну бік цього процесса.

Известно, що поля Er і H, що у коаксиальной лінії, створюючи ТИМ хвилю, задовольняють хвилевим уравнениям.

(1.1).

Выделим кільця шириною dz на поверхнях коаксіальних циліндрів (див. рис. 1) і підрахуємо величину зарядів цих кольцах:

Внешний коаксіальний циліндр: dq1=2 b Er (b)dz.

Внутренний коаксіальний циліндр: dq2=2 a Er (a)dz, dq1 = dq2 =dq.

Поверхностные струми цих провідників відповідно равны:

Внешний коаксіальний циліндр: I1=2 bH (b).

Внутренний коаксіальний циліндр: I2=2 aH (a), I1 = I2 =I.

Принимая до уваги рівняння (2.1), ми можемо записати рівняння для зарядів і токов:

. (1.2).

Из рівнянь слід, що поверхневі заряди q, створюють поверхневі струми I, рухаються вздовж коаксиальной лінії із постійною швидкістю, рівної швидкості світла! Ця швидкість незмінна. Заряди що неспроможні прискорюватися чи сповільнюватися під дією будь-яких сил. Вони мають інерціальних властивостей. Маса спокою цих зарядів дорівнює нулю. Ми раз хочемо повторити, що із єдиним джерелом цих зарядів служить джерело U.

Описанные вище струми і заряди є новиною. Будь-який підручник, описує поширення хвиль в волноводах, коаксіальних лініях тощо., містить нагадування про поверхневих зарядах і токах. Проте автори підручників із класичної електродинаміки старанно уникають обговорювати цієї проблеми. Причина тривиальная.

Ток в провідниках, відповідно до сучасних уявленням, обумовлений рухом електронів провідності. Визнати, що це електрони можуть рухатись зі швидкістю світла, означає визнати непрацездатною спеціальну теорію відносності. Додамо, що рух електронів із швидкістю у згоді з результатами електронної теорії. З цих причин автори підручників «списують» ці негативні явища на електромагнітну хвилю, уникаючи подробиць объяснения.

Существование безинерциальных зарядів і струмів — не гіпотеза. Уся сучасна теорія антенно-фидерных систем підтверджує їх існування. Необхідно тільки відкинути забобони і догми сучасних уявлень, і взяти за основу логіку і здоровий глузд. Слід усвідомити і прийняти цей факт.

2. Умова виконання «градиентной инвариантности»

Как ми встановили в [1], [2], градиентная инвариантность у випадку немає місця. Для інерціальних зарядів кулоновская калібрування не еквівалентна калибровке Лоренца. Еквівалентність вимагає одночасного виконання двох условий:

(2.1).

В загальному разі, коли ми розглядаємо рух зарядів із довільною швидкістю v, це основна умова не реально. Два записаних рівняння несовместны.

Однако приклад, розглянутий у минулому параграфі, підказує єдину умову еквівалентності калибровок. Воно гласит:

Уравнения (2.1) є спільними тоді й тільки тоді, коли щільність просторового заряду задовольняє хвильовому уравнению.

(2.2).

Как слідство, струми також мають підпорядковуватися цьому уравнению.

(2.3).

где з — вектор швидкості, рівний за величиною швидкості света.

Действительно, якщо заряд задовольняє хвильовому рівнянню, його потенціал задовольняє йому автоматично. Ми не зупинятися простою доказі цього факту. Сформульоване нами умова, коли градиентная инвариантность має місце, тягне у себе найважливіші слідства фундаментального характера.

Уравнения Максвелла мають справу тільки з безинерциальными зарядами і токами.

Уравнения Максвелла що неспроможні описувати поля інерціальних зарядів (електронів, позитронів, протонів тощо.). Зауважимо, що, граничний перехід до малих швидкостям зарядів некоректний, як було зазначено математично суворо встановлено в [1] і [2]. На щастя, у тому переході не потрібно, оскільки безинерциальные заряди мають постійну швидкість, рівну швидкості света.

Итак, в провідниках існують струми два види: струми, освічені електронами провідності, і струми, освічені безинерциальными зарядами.

Ниже ми багаторазово обговорювати властивості цих двох типів зарядів. Зауважимо, що безинерциальность поверхневих зарядів в провідниках дозволяє пояснити високу величину коефіцієнта відображення світла від гладких металевих поверхонь і дуже швидке (стосовно періоду світлових коливань) виконання граничних умов лежить на поверхні металів. Існуюча електронна теорія над стані пояснити навіть тисячною частки коефіцієнта отражения.

3. Заряди, їх потенціали і массы

Вернемся до потенциалам полів в кулоновской калибровке:

; ; (3.1).

Условие для градиентной інваріантості має вид:

(3.2).

Это умова усунути эквивалентным:

(3.3).

Поскольку струм пов’язані з зарядом простим співвідношенням j=c, аналогічні рівняння ми можемо записати й у тока:

(3.4).

Сопоставляя рівняння (3.1), (3.3) і (3.4) ми матимемо рівняння для векторного потенціалу, описывающего електромагнітне излучение:

(3.5).

где Aw — векторний потенціал, описує електромагнітну волну.

Теперь ми можемо обговорити отримані результати і дати класифікацію полів в класичної электродинамике.

1. Инерциальные частки (маса спокою відрізняється від нуля, індекс полів і потенціалів «k», від слова «кирхгофовский»). Діяльність [3] ми показали, будь-яка заряджена частка, має инерциальную масу спокою mo, має електромагнітної масою. Як відомо, кулонівські сили прагнуть «розірвати» заряджену частку на частини через сил кулонівського відштовхування частин заряду друг від друга. З цієї причини вченими було висунуто плідна гіпотеза. Маса спокою зарядженої частки повинна складатися з цих двох масс:

mo=me+mn.

где: me — электромагнитная маса заряду; mn- маса неэлектромагнитного походження, що відповідає за сили, утримують заряд від розпаду на частини. Неэлектромагнитная маса може мати негативний знак.

Поэтому ми можемо записати для инерциальной зарядженої частки [3]:

mo=mek+mnk (3.6).

где: mnk- маса неэлектромагнитного походження, відповідальна за стійкість заряду; mek- электромагнитная маса, обумовлена формулой:

(3.7).

Как показано в [3], электромагнитная маса має усіма властивостями стандартної инерциальной массы.

(3.8).

Приведенные вище результати справедливі, якщо потенціали поля заряду описуються рівняннями Пуассона [3]:

(3.9).

Инерциальные заряди що неспроможні безпосередньо самі випромінювати електромагнітну хвилю. Це становище підтверджується результатами досліджень, проведених у [4].

2. Безинерциальные частки (маса спокою дорівнює нулю; індекс полів і потенціалів «n», від слова «некирхгофовский»). Перейдемо тепер до аналізу безинерциального заряду. Для визначеності вважатимемо, що розміри такого заряду значно менше розмірів відомих частинок. Ми маємо право застосувати до цих зарядам міркування, вищевикладені. Причина — в тому, що потенціали цих зарядів також задовольняють рівнянню Пуассона (рівняння (3.2) і (3.4)).

Поскольку безинерциальные частки рухаються із постійною швидкістю (швидкістю світла), ми можемо припустити, що й маса спокою дорівнює нулю. Звідси висновок, що маса неэлектромагнитного походження цих зарядів має таку ж величину, що электромагнитная, але знак неэлектромагнитной маси отрицательный.

mon=men+mnn=0 (3.10).

Именно ця важлива умова забезпечує їх «безинерциальность» і стійкість від розпаду. У той самий час, електричне і магнітне поля цих зарядів є «запаздывающими» у звичайному розумінні цього слова. Поля цих зарядів рухаються завжди одночасно з зарядом, не відчуваючи затримки, яка б б залежати від відстані до рушійної заряду. Наприклад, в розглянутим картині поширення електромагнітної енергії в коаксиальной лінії поля Є. і М мають мгновеннодействующий характер. У цьому сенсі, властивості полів безинерциальных зарядів займають «проміжне» становище між властивостями полів інерціальних зарядів і властивостями полів електромагнітної хвилі у вільному пространстве.

Здесь класична електродинаміка сміється над язычески наївним постулатом «про кінцевої швидкості поширення взаємодій». Діяльність [5] ми показали порожнечу змісту цього. Поки немає чіткого визначення поняття «взаємодія», про якісь «швидкостях» розповсюдження даного вірусу неспроможна йти мова. (див. Приложение).

Запишем рівняння для потенціалів полів безинерциальных зарядов.

; (3.11).

3. Электромагнитная хвиля (маса спокою дорівнює нулю; індекс полів і потенціалів «w»). Электромагнитная хвиля це особливий вид матерії (чи, якщо це воліють: особливе стан ефіру, вакууму тощо.), який після випромінювання існує самостійно, незалежно від джерел, які излучили електромагнітну хвилю. На відміну від полів зарядів, хто був розглянуті вище, поля і потенціали електромагнітної хвилі є завжди запаздывающими і вихровими. Запишемо рівняння для векторного потенціалу електромагнітної волны.

(3.12).

где jсмещ- струм усунення, освічений електричним полем.

Из цього рівняння слід, що джерелом електромагнітного випромінювання (хвиль) служить не струм з електронів провідності, а електричне полі, створене безинерциальными зарядами. Це польова модель випромінювання, яка протистоїть токовой моделі. У токовой моделі электромагнитная хвиля формується не полем, а струмом. Поза тим струму хвиля існують вже як объект.

Вернемся до рівнянню (3.12). Подействуем нею оператором дивергенції (divx). Ліва частина рівняння звернеться в нуль, оскільки divAw=0. Права частина рівняння, як бачити, є умова можливості бути реалізованим градиентной інваріантності (2.1).

(3.13).

Уравнение (3.12) задовольняє закону збереження пойнтинговского типа.

(3.14).

где: — щільність потоку електромагнітного випромінювання; — щільність енергії електромагнітної хвилі; — щільність мощности.

Для повноти аналізу запишемо поля була в калибровке Лоренца.

Поля безинерциальных зарядов.

;

(3.15).

Поля електромагнітної волны.

(3.16).

Нетрудно показати, що систему рівнянь (3.16) то, можливо приведено до рівнянню (3.12). Систему рівнянь (3.6) — (3.14) ми назвемо 3КС калібруванням, а (3.6) — (3.10), (3.15) і (3.16) 3KL калибровкой.

Рассмотрим іще одна найпоширеніший забобон. Маючи уявлення про корпускулярно-волновом дуалізмі, деякі фізики намагаються безуспішно побудувати хвилясту модель зарядженої частки. Вони записують модель частки як суперпозиции (суми) електромагнітних хвиль. Водночас вважають, що групова швидкість хвильового пакета з цих хвиль є швидкість переміщення зарядженої частки. Тут роблять дві ошибки.

Во-первых, як показано в [6], групова швидкість є швидкість переміщення интерференционной картини, освіченою групою хвиль. Ніякого ставлення до переносу енергії вона имеет.

Во других, маса спокою кожній із хвиль, створюють хвильової пакет, завжди дорівнює нулю. Можна нескінченно складати ці нульові маси, але крім нульового результату тут годі чекати (принцип суперпозиции!).

Заметим, що формула m=E/c2, хоча формально і дозволяє обчислити масу, нічого не говорить про її характері (инерциальная чи гравітаційна, маса спокою чи ні т.п.). Для того самим успіхом ми могли шукати, наприклад, свою масу спокою у кінетичною енергії (mv2/2(!)), у електромагнітної хвилі тощо. буд. Наявність інерціальних властивостей (3.7), (3.8) було встановлено математично суворо лише для полів, які відповідають рівнянню Пуассона [3]. Для полів, описуваних іншими рівняннями (наприклад, хвилевими), таких доказів доки існує. Звідси випливає, что:

Ненулевой електромагнітної инерциальной масою спокою може бути лише поля, задовольняють рівнянню Пуассона!

4. Граничные условия.

Уравнения (3.6), (3.12) і (3.13) описують потенціали полів, створюваних зарядами і процес випромінювання електромагнітної хвилі. Ці рівняння мали бути зацікавленими доповнені двома групами уравнений:

А) Рівняння, описують взаємодія інерціальних зарядів з полями інших інерціальних зарядів, з полями безинерциальных зарядів і електромагнітними волнами.

Б) Рівняння, описують народження та знищення безинерциальных зарядів полями електромагнітної хвилі і полями інших безинерциальных і інерціальних зарядів. Це самостійні теми для изложения.

Поставленные завдання є дуже важливими. Ми вже писали, що «народження» і «знищення» цих зарядів протікає дуже швидко. Через це навіть ультрафіолетової частини спектра справедливі граничні умови, наведені у всіх підручниках за класичною електродинаміки і хвилевим процессам.

Для металів: пов=(noE); jпов=[H no], де: заговорили українською у — поверхнева щільність просторового заряду; jпов — поверхнева щільність струму; no — одинична нормаль до; Є. і М — поля у поверхні металла.

Для діелектриків (без поверхового заряду за українсько-словацьким кордоном розділу сред):

[E1 no]=[E2 no]; 1(E1no)= 2(E2no).

[H1 no]=[H2 no]; 1(H1no)= 2(H2no).

где: E1, E2, H1, H2 — поля була в двох середовищах за українсько-словацьким кордоном розділу середовищ; 1, 2, 1, 2 — диэлектрическая і магнітна проникності двох сред.

Говоря про поверхневих токах і зарядах, ми повинні розуміти, що таке уявлення є ідеалізація. Ця ідеалізація пов’язані з макроскопічним описом явищ за українсько-словацьким кордоном розділу середовищ. Реально заряди і струми займають певний шар і мають об'ємну плотность.

Процесс виконання граничних умов лежить на поверхні розділу середовищ досить швидкий, тому здається, що умови щодо дотримання градиентной інваріантності мало порушуються навіть у ультрафіолетової частини спектра. Але це не означає, що поверхневі струми і заряди немає джерел. Причина — в тому, такі джерела не надають помітного впливу макропроцессы.

Только у міру зменшення довжини хвилі, коли довжина хвилі стає сумірної з межатомными відстанями іонної грати металу чи межмолекулярными відстанями в диэлектрике, впливом самих джерел вже не можна нехтувати. Ми повинні записати такі уравнения:

(4.1).

где f і F — функції, що характеризують щедрість відповідних джерел; вони залежать як від електричних і магнітних полів, і від довжини хвилі і зменшуються з її ростом.

Записанные рівняння узгоджуються з завданнями, поставленими на початку параграфа. Тут можна було б постулювати властивості мікросвіту, поставивши f і F. Ми вважаємо, для будь-яких довжин хвиль умова еквівалентності (2.1) не виконується. Безинерциальные заряди і струми що неспроможні виникати без джерел. Проте це «порушення» ще призводить до зникнення реальної еквівалентності між кулоновской калібруванням і калібруванням Лоренца. Воно показує, що наявні рівняння Максвелла лише мають кордон застосовності і сповнені. Запровадження функцій f і F допоможе розширити межі застосовності рівнянь Максвелла, дозволяючи використовувати їх задля описи явищ мікросвіту. Але це вже інша тема.

Попутно зауважимо, що, згідно з теорією пізнання об'єктивної істини, эйнштейновская інтерпретація перетворень Лоренца (СТО) некоректне, а перетворення Лоренца не мало і немає загальної значимості [5]. Якщо перетворення Лоренца і може застосовуватися до деяких явищам електродинаміки, чи до досить вузької області, яку ще попереду знайти. Не виключено, що перетворення Лоренца справедливе для полів безинерциальных зарядов.

Приложение

Используя матрицю Лоренца для перетворення 4-векторов, Ейнштейн ввів постулат про існуванні «граничною швидкості поширення взаємодій ». Цей постулат нав’язав фізикам некоректну інтерпретацію принципу причинності. Постулат, хіба що, логічно випливав із «релятивистского множника «(1-(v/c)2)-½, входить у знаменник деяких компонент матриці Лоренца. Розглянемо зміст постулату про кінцевої швидкості поширення взаємодій. Що таке «взаємодія »? Як багато і чому «поширюється » ?

По нашої думки, взаємодія є процес (але з матеріальний об'єкт!), котрі можуть займати певну область простору (сягати) і тривати якийсь проміжок часу. Однак у постулаті А. Эйнштейна йдеться не про зміну області, де проявляється взаємодія, не про інтенсивності цього процесу щодо час його існування! Йдеться швидкості взаємного впливу двох матеріальних об'єктів друг на друга!

С эйнштейновской погляду взаємодія це волейбольний м’яч, літаючий від однієї команди в іншу через сетку.

С одного боку, якщо це, тоді було б ототожнити взаємодія із певним матеріальним об'єктом і розглядати що його швидкість. Якщо взаємодія є матеріальний об'єкт (наприклад, электромагнитная хвиля), то порушується симетрія при взаємодії тіл і порушується принцип взаємності дії (симетрія і принципу рівності дії протидії тощо.). Певний тіло має розпочати взаємодія першим (як в малят: хто перший почав бійку?)? Перевірена 200 літнім досвідом вся класична (нерелятивистская) фізика суперечить подібним уявленням про взаимодействии.

С з іншого боку, подібне «взаємодія» може бути розбитий на елементи. Нехай тіло 1 взаємодіє зі тілом 2. Тогда:

А) Відділення від тіла 1 електромагнітної хвилі можна як акт елементарного взаимодействия.

Б) Рух цієї хвилі до тіла 2 неспроможна розглядатися як взаємодія між телами.

В) Взаємодія хвилі з тілом 2 теж акт елементарного взаимодействия.

Где саму швидкість поширення взаимодействий?

Некоторые вчені, розуміючи некоректність цього, намагалися «виправити «становище шляхом зміни термінології. Вони пропонували нову формулювання цього постулату: постулат про існування граничною швидкості поширення інформації. Однак інформація є зміст, яке виражається з допомогою символів [звукових, графічних т.п.]. Понад те, передача інформації завжди залежить від генератора до приймача, тобто. має всі таку ж асиметрію. Через це «зміна номенклатури «не сягає своєї мети. Без визначення змісту поняття «взаємодія» постулат про існування граничною швидкості поширення взаємодій перетворився на беззмістовну догму (постулат, який відповідає сутності фізичних явищ і здоровому смыслу).

В відповідності зі сказаним вище, нагальним завданням став докладний аналіз змісту причинно-наслідкових взаємин держави і ревізія змісту причинно-наслідкових зв’язків. Такий аналіз відносин дано в [7].

Список литературы

Кулигин В.А., Кулигина Г. А. Корнєва, М. В. Калібрування і ниви в електродинаміки. /Воронеж. ун-т. — Воронеж, 1998. Деп. в ВІНІТІ 17.02.98, № 476-В98.

См. також: Кулигин В. А., Кулигина Г. А., Корнєва М. В. Криза релятивістських теорій, Частина 2 (Аналіз основ електродинаміки) internet.

Kuligin V.A., Kuligina G.A., Korneva M.V. Analisis of Lorentz’s gauge. Apeiron, vol.7, № 1−2, 1996.

В.А.Кулигин, Г. А. Кулигина. Механіка квазинейтральных систем заряджених частинок і закони збереження нерелятивистской електродинаміки. Воронеж. ун-т, Воронеж, 1986. Деп. в ВІНІТІ 09.04.86, № 6451-В86.

См. також: Кулигин В. А., Кулигина Г. А., Корнєва, М. В. Криза релятивістських теорій, Частина 5 (Электромагнитная маса) і Частина 6 (Магнітні взаємодії рухомих зарядів) internet.

Сахаров Ю.К. Суперечності сучасних концепцій випромінювання заряджених частинок та будівлі атома. //Проблеми простору, часу й тяжіння. Матеріали IV міжнародної конференції у С.-Петербурзі, Політехніка С.-П., 1997.

Кулигин В.А., Кулигина Г. А., Корнєва М. В. Та фізика і філософія фізики / Воронеж. ун-т. — Воронеж, 2001. Деп. в ВІНІТІ 26.03.01, № 729-В2001.

См. статтю також: internet.

Кулигин В.А., Кулигина Г. А., Корнєва М. В. Фазовая швидкість і групова швидкість / Воронеж. ун-т. — Воронеж, 1997. Деп. в ВІНІТІ 24.12.97, № 3751-В 97.

См також: Кулигин В. А., Кулигина Г. А., КорневаМ.В. «Фазовая швидкість, групова швидкість і швидкість перенесення енергії» internet.

Кулигин В.А. Причинність і зміцнити взаємодію у фізиці.

Для підготовки даної праці були використані матеріали із сайту internet.